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　　此仅给出12和4变化后的波形。分别如山可经过变换的励磁涌流波形仍具有间断角认其大小不兔把经过伉变换的个周期间断角部分曲线与时间轴包围的面积很小，几乎趋近于零。而把经过值变换的个周期故障电流在任意位置分为两部分。线与，间轴包的面积都不会很小。山此得出判据但是。判断间断角的起始位置足不从实现的。这将给算法带来复杂性，由于变压器励磁涌流的小间断角大于取个宽度小于60的数据窗，让数据窗在周期内平移。求数据窗内波形与时间轴所包围的面积。在湘流情况。必然会出现迮续儿个数值似小的面积值；在故障电流情况和带故障空投时，则不会出现，3算法设每周期的采样点数为从采样间隔为乃=取故障发生或空载合闸后个周期采样数据。对这些数据取伉后的结作为倍号1以个采样点为个数据窗。该数据窗在个周期内逐点向后推移。计算在每时刻数据窗内该波形与时间轴所包围的面积，则共可得到+1个面积值而个周期的波形与时间轴包1的面积为对2+1个面积值按下式进行归化处理Si= 57被称为第个归化面积伉。

　　4仿真研究根据文献9中所提变比器仿众模型及其方法。应用1丁1对内部故障屯流励磁涌流和带故障空投电流的波形进厅仿真获取实验数据。结这些数据应用厘此对所提出的方法进行大量仿真研宄。

　　阁8给出了利木算法计算出的内部故障电流带故障空投电流和对称励磁涌流种情况在个周期内的归化而积值。其横坐标为面积编号左，纵坐标为归化面积值。

　　电流的归化面积变化规律1带故障空投时的情况2内部故障情况3空载合闸情况从8可以清楚的看出在对称励磁涌流情况31个归化而积值中，大值是1587，闱小值是3.7937父4，两个值相差很大，并且在IMittfMNiimsHio1lt.面积波形的下半波宽度明显比上半波宽度大。而内部故障电流和带故障空投时的归化面积波形，h波和下半波的宽度基木相同，没有段趋近于，5结束语利用变器励磁油流和内部故障电流的波形特征给出辨识判据，数字仿真结果令人满意。理论推导和仿真研宄明，该方法有如下优点原理简单利用变压器励磁涌流和故障电流在间断角处与时间轴所包围面积值的不同识别。

　　计算容易只需要故障发生或空载合闸后个周期米样数据。计算数据商周期移动时所对应的信号波形与时间轴所包围的面积，再对其进行归化，计算过程仅用到积分知识。

　　判据清晰通过比较1；化面积饥的波形上7半波宽度是否相14及下半波是否有接近于零1唐跃中，刘勇，郭勇等。几种变压器励磁涌流判别方法3王祖光。间断角原理的变压器差动保护。电力系统自动8林湘宁，刘世明，杨春明等。几种波形对称法变压器差动保护原理的比较研宄。电工技术学报，2001649王晶，余涛，束洪春肘在变压器励磁电流仿真计算中的应用。电网技末2000，243